Estática

Para el análisis estático en economía, consulte Estática comparativa. Para conocer la técnica de corrección estática utilizada en geofísica de exploración, consulte Sismología de reflexión. Para otros usos, consulte Análisis estático.

Parte de una serie sobre
Mecanica clasica
$$ F= D D t(metro v) {\ Displaystyle {\ textbf {F}} = {\ frac {d} {dt}} (m {\ textbf {v}})} Segunda ley del movimiento
Historia Cronología Libros de texto
Sucursales Aplicado Celestial Continuum Dinámica Cinemática Cinética Estática Estadístico
Fundamentos Aceleración Momento angular Pareja Principio de D'Alembert Energía cinético potencial Fuerza Marco de referencia Marco de referencia inercial Impulso Inercia  / Momento de inercia Masa Potencia mecánica Trabajo mecánico Momento Impulso Espacio Velocidad Tiempo Esfuerzo de torsión Velocidad Trabajo virtual
Formulaciones Leyes del movimiento de Newton Mecánica analítica Mecánica lagrangiana Mecánica hamiltoniana Mecánica routhiana Ecuación de Hamilton-Jacobi Ecuación de movimiento de Appell Mecánica de Koopman – von Neumann
Temas centrales Relación de amortiguación Desplazamiento Ecuaciones de movimiento Leyes del movimiento de Euler Fuerza ficticia Fricción Oscilador armónico Marco de referencia inercial  / no inercial Mecánica del movimiento de partículas planas Movimiento  ( lineal ) Ley de Newton de la gravitación universal Leyes del movimiento de Newton Velocidad relativa Cuerpo rígido dinámica Ecuaciones de Euler Movimiento armónico simple Vibración
Rotación Movimiento circular Marco de referencia giratorio Fuerza centrípeta Fuerza centrífuga reactivo fuerza Coriolis Péndulo Velocidad tangencial Velocidad rotacional Aceleración angular  / desplazamiento  / frecuencia  / velocidad
Científicos Kepler Galileo Huygens Newton Horrocks Halley Daniel Bernoulli Johann Bernoulli Euler d'Alembert Clairaut Lagrange Laplace Hamilton Poisson Cauchy Routh Liouville Appell Gibbs Koopman von Neumann
Portal de física   Categoría
v t mi

La estática es la rama de la mecánica que se ocupa del análisis de ( fuerza y par, o "momento" ) que actúan sobre sistemas físicos que no experimentan una aceleración ( a = 0), sino que están en equilibrio estático con su entorno. La aplicación de la segunda ley de Newton a un sistema da:

$$ F=metro a. {\ Displaystyle {\ textbf {F}} = m {\ textbf {a}} \,.}

Donde la fuente en negrita indica un vector que tiene magnitud y dirección. es el total de las fuerzas que actúan sobre el sistema, es la masa del sistema y es la aceleración del sistema. La suma de fuerzas dará la dirección y la magnitud de la aceleración y será inversamente proporcional a la masa. El supuesto de equilibrio estático de = 0 conduce a: $$

F {\ Displaystyle {\ textbf {F}}}$$metro {\ Displaystyle m}$$ a {\ displaystyle {\ textbf {a}}}$$ a {\ displaystyle {\ textbf {a}}}

$$ F=0. {\ Displaystyle {\ textbf {F}} = 0 \,.}

La suma de fuerzas, una de las cuales puede ser desconocida, permite encontrar esa desconocida. Entonces, cuando está en equilibrio estático, la aceleración del sistema es cero y el sistema está en reposo o su centro de masa se mueve a velocidad constante. Asimismo, la aplicación del supuesto de aceleración cero a la suma de los momentos que actúan sobre el sistema conduce a:

$$ METRO=Iα=0. {\ Displaystyle {\ textbf {M}} = I \ alpha = 0 \,.}

Aquí, es la suma de todos los momentos que actúan sobre el sistema, es el momento de inercia de la masa y = 0 la aceleración angular del sistema, que cuando se asume que es cero conduce a: $$

METRO {\ Displaystyle {\ textbf {M}}}$$I {\ Displaystyle I}$$α {\ Displaystyle \ alpha}

$$ METRO=0. {\ Displaystyle {\ textbf {M}} = 0 \,.}

La suma de momentos, uno de los cuales puede ser desconocido, permite encontrar ese desconocido. Estas dos ecuaciones juntas se pueden aplicar para resolver hasta dos cargas (fuerzas y momentos) que actúan sobre el sistema.

Según la primera ley de Newton, esto implica que la fuerza neta y el par neto en cada parte del sistema es cero. Las fuerzas netas iguales a cero se conocen como la primera condición para el equilibrio, y el par neto igual a cero se conoce como la segunda condición para el equilibrio. Ver estáticamente indeterminado.

• 1 Historia
• 2 vectores
• 3 Fuerza
• 4 Momento de una fuerza
  • 4.1 Momento sobre un punto
  • 4.2 teorema de Varignon
• 5 ecuaciones de equilibrio
• 6 Momento de inercia
• 7 sólidos
• 8 fluidos
• 9 Véase también
• 10 notas
• 11 referencias
• 12 Enlaces externos

Historia

Arquímedes (c. 287 – c. 212 a. C.) realizó un trabajo pionero en estática. Los desarrollos posteriores en el campo de la estática se encuentran en las obras de Thebit.

Vectores

Ejemplo de una viga en equilibrio estático. La suma de fuerza y ​​momento es cero.

Un escalar es una cantidad que solo tiene una magnitud, como masa o temperatura. Un vector tiene una magnitud y una dirección. Hay varias notaciones para identificar un vector, que incluyen:

• Un personaje de rostro atrevido V
• Un carácter subrayado V
• Un personaje con una flecha encima.$$ V → {\ displaystyle {\ overrightarrow {V}}}

Los vectores se suman usando la ley del paralelogramo o la ley del triángulo. Los vectores contienen componentes en bases ortogonales. Los vectores unitarios i, j y k son, por convención, a lo largo de los ejes x, y y z, respectivamente.

Fuerza

La fuerza es la acción de un cuerpo sobre otro. Una fuerza es un empujón o un tirón, y tiende a mover un cuerpo en la dirección de su acción. La acción de una fuerza se caracteriza por su magnitud, por la dirección de su acción y por su punto de aplicación. Por tanto, la fuerza es una cantidad vectorial, porque su efecto depende tanto de la dirección como de la magnitud de la acción.

Las fuerzas se clasifican en fuerzas de contacto o corporales. La fuerza de contacto se produce por contacto físico directo; un ejemplo es la fuerza ejercida sobre un cuerpo por una superficie de apoyo. Una fuerza corporal se genera en virtud de la posición de un cuerpo dentro de un campo de fuerza como un campo gravitacional, eléctrico o magnético y es independiente del contacto con cualquier otro cuerpo. Un ejemplo de fuerza corporal es el peso de un cuerpo en el campo gravitacional de la Tierra.

Momento de una fuerza

Además de la tendencia a mover un cuerpo en la dirección de su aplicación, una fuerza también puede tender a girar un cuerpo alrededor de un eje. El eje puede ser cualquier línea que no se cruce ni sea paralela a la línea de acción de la fuerza. Esta tendencia rotacional se conoce como el momento ( M) de la fuerza. El momento también se conoce como torque.

Momento sobre un punto

Diagrama del brazo de momento de una fuerza F.

La magnitud del momento de una fuerza en un punto O, es igual a la distancia perpendicular de O a la línea de acción de F, multiplicada por la magnitud de la fuerza: M = F d, donde

F = la fuerza aplicada

d = la distancia perpendicular desde el eje a la línea de acción de la fuerza. Esta distancia perpendicular se llama brazo de momento.

La dirección del momento viene dada por la regla de la mano derecha, donde en sentido antihorario (CCW) está fuera de la página y en el sentido de las agujas del reloj (CW) está dentro de la página. La dirección del momento se puede explicar mediante el uso de una convención de signos establecida, como un signo más (+) para momentos en sentido antihorario y un signo menos (-) para momentos en sentido horario, o viceversa. Los momentos se pueden sumar como vectores.

En formato vectorial, el momento se puede definir como el producto cruzado entre el vector de radio, r (el vector desde el punto O a la línea de acción) y el vector de fuerza, F:

$$ METRO O= r× F {\ Displaystyle {\ textbf {M}} _ {O} = {\ textbf {r}} \ times {\ textbf {F}}}

$$r= ( X 00 . . . X 0 j X 01 . . . X 1 j . . . . . . . . . X I 0 . . . X I j) {\ Displaystyle r = \ left ({\ begin {array} {cc} x_ {00} amp;... amp; x_ {0j} \\ x_ {01} amp;... amp; x_ {1j} \\... amp;... amp;... \\ x_ {i0} amp;... amp; x_ {ij} \\\ end {array}} \ right)}

$$F= ( F 00 . . . F 0 j F 01 . . . F 1 j . . . . . . . . . F I 0 . . . F I j) {\ Displaystyle F = \ left ({\ begin {array} {cc} f_ {00} amp;... amp; f_ {0j} \\ f_ {01} amp;... amp; f_ {1j} \\... amp;... amp;... \\ f_ {i0} amp;... amp; f_ {ij} \\\ end {array}} \ right)}

Teorema de varignon

El teorema de Varignon establece que el momento de una fuerza sobre cualquier punto es igual a la suma de los momentos de los componentes de la fuerza sobre el mismo punto.

Ecuaciones de equilibrio

El equilibrio estático de una partícula es un concepto importante en estática. Una partícula está en equilibrio solo si la resultante de todas las fuerzas que actúan sobre la partícula es igual a cero. En un sistema de coordenadas rectangulares, las ecuaciones de equilibrio se pueden representar mediante tres ecuaciones escalares, donde las sumas de fuerzas en las tres direcciones son iguales a cero. Una aplicación de ingeniería de este concepto es determinar las tensiones de hasta tres cables bajo carga, por ejemplo, las fuerzas ejercidas sobre cada cable de un polipasto que levanta un objeto o de los cables de sujeción que sujetan un globo de aire caliente al suelo.

Momento de inercia

En mecánica clásica, el momento de inercia, también llamado momento de masa, inercia rotacional, momento polar de inercia de la masa o la masa angular (unidades SI kg m²) es una medida de la resistencia de un objeto a los cambios en su rotación. Es la inercia de un cuerpo en rotación con respecto a su rotación. El momento de inercia juega el mismo papel en la dinámica rotacional que la masa en la dinámica lineal, describiendo la relación entre el momento angular y la velocidad angular, el par y la aceleración angular, y varias otras cantidades. Los símbolos I y J se suelen utilizar para referirse al momento de inercia o momento polar de inercia.

Mientras que un simple tratamiento escalar del momento de inercia es suficiente para muchas situaciones, un tratamiento tensorial más avanzado permite el análisis de sistemas tan complicados como los trompos y el movimiento giroscópico.

El concepto fue introducido por Leonhard Euler en su libro de 1765 Theoria motus corporum solidorum seu rigidorum ; discutió el momento de inercia y muchos conceptos relacionados, como el eje principal de inercia.

Sólidos

La estática se utiliza en el análisis de estructuras, por ejemplo, en ingeniería arquitectónica y estructural. La resistencia de los materiales es un campo relacionado de la mecánica que depende en gran medida de la aplicación del equilibrio estático. Un concepto clave es el centro de gravedad de un cuerpo en reposo: representa un punto imaginario en el que reside toda la masa de un cuerpo. La posición del punto en relación con los cimientos sobre los que descansa un cuerpo determina su estabilidad en respuesta a fuerzas externas. Si el centro de gravedad existe fuera de los cimientos, entonces el cuerpo es inestable porque actúa un par de torsión: cualquier pequeña perturbación hará que el cuerpo se caiga o se vuelque. Si el centro de gravedad existe dentro de los cimientos, el cuerpo es estable ya que no actúa ningún par neto sobre el cuerpo. Si el centro de gravedad coincide con los cimientos, se dice que el cuerpo es metaestable.

Fluidos

La hidrostática, también conocida como estática de fluidos, es el estudio de fluidos en reposo (es decir, en equilibrio estático). La característica de cualquier fluido en reposo es que la fuerza ejercida sobre cualquier partícula del fluido es la misma en todos los puntos a la misma profundidad (o altitud) dentro del fluido. Si la fuerza neta es mayor que cero, el fluido se moverá en la dirección de la fuerza resultante. Este concepto fue formulado por primera vez en una forma ligeramente extendida por el matemático y filósofo francés Blaise Pascal en 1647 y se conoció como la Ley de Pascal. Tiene muchas aplicaciones importantes en hidráulica. Arquímedes, Abū Rayhān al-Bīrūnī, Al-Khazini y Galileo Galilei también fueron figuras importantes en el desarrollo de la hidrostática.

Ver también

• Portal de física

• Diagrama de Cremona
• Dinámica
• Equilibrio mecánico
• Mecánica de sólidos

Notas

Referencias

• Beer, FP y Johnston Jr, ER (1992). Estática y Mecánica de Materiales. McGraw-Hill, Inc.
• Cerveza, FP; Johnston Jr, ER; Eisenberg (2009). Mecánica vectorial para ingenieros: estática, 9ª ed. McGraw Hill. ISBN   978-0-07-352923-3.

enlaces externos

Wikimedia Commons tiene medios relacionados con la estática.

Busque estática en Wiktionary, el diccionario gratuito.

• Prueba en línea de conocimiento conceptual de estática (destinada a profesores)
• Cursos gratuitos de ingeniería estática con aproximadamente 300 ejercicios interactivos con sugerencias y comentarios  : Iniciativa de aprendizaje abierto Carnegie Mellon
• Estática para robótica

Wikilibros tiene un libro sobre el tema: Estática

• [1]
• Estática de ingeniería: un curso en la Universidad de Nebraska – Lincoln